Взаимодействие лазерного излучения с веществом – круг физических явлений и их прикладных аспектов, связанных с воздействием лазерного излучения на различные объекты (среды).
С помощью линз и зеркал лазерное излучение может быть сфокусировано на площади чрезвычайно малых размеров (до нескольких микрометров). При этом достигаются огромные значения плотности мощности: для лазеров непрерывного режима – до 106 Вт/см2, импульсного режима – до 109, 1012 и 1015 Вт/см2 соответственно при милли-, нано- и пикосекундных длительностях импульсов. С помощью излучения такой мощности можно плавить и испарять металлы, стекло, керамику, сапфир, алмаз и т.д. При дозированном воздействии лазерного излучения на вещество осуществляются сварка, пайка, закалка различных деталей, сверление отверстий, резка листовых материалов.
Воздействие коротких мощных импульсов лазерного излучения на твёрдые и газообразные среды вызывает их ионизацию, эмиссию электронов с поверхности, образование плазмы, появление мощной световой вспышки (лазерной искры), образование ударных волн за счёт интенсивного поглощения плазмой значительной части энергии падающего лазерного излучения и другие эффекты.
При воздействии лазерного излучения на прозрачные вещества наблюдаются нелинейные оптические явления. Так, в нецентросимметричных нелинейных кристаллах (ниобате лития, иодате лития, дигидрофосфате калия, дигидроарсенате цезия и др.) под действием лазерного излучения возникает генерация второй оптической гармоники. Для эффективного преобразования лазерного излучения во вторую гармонику в двупреломляющих кристаллах выбирают такое направление, для которого фазовые скорости падающей волны и волны второй гармоники совпадают (направление так называемого фазового синхронизма).
В современных удвоителях частоты удаётся при модуляции добротности преобразовать во вторую гармонику свыше 50 % мощности падающего лазерного излучения. Генерация оптических гармоник существенно расширяет спектральный диапазон лазерных источников. На нелинейных кристаллах, возбуждаемых лазерным излучением, возможно создание параметрических генераторов света; эти устройства позволяют преобразовывать лазерное излучение в излучение с более низкой частотой, которую можно плавно перестраивать, поворачивая кристалл или меняя его температуру.
При распространении мощного лазерного излучения в жидкостях и твёрдых телах можно наблюдать явление вынужденного комбинационного рассеяния. Частота рассеянного излучения сдвигается по отношению к частоте падающего лазерного излучения на значение частоты молекулярных колебаний или характерных колебаний решётки
кристалла. В этих же средах под воздействием лазерного излучения наблюдается также рассеяние Мандельштама – Бриллюэна, при котором спектр рассеянного излучения сдвинут по отношению к падающему на значение частоты акустических колебаний, возбуждаемых в среде синхронной световой волной.
К интересным нелинейным эффектам, возникающим при взаимодействии лазерного излучения с веществом, относится явление обращения волнового фронта, при котором рассеянное лазерное излучение направлено строго в обратном направлении по отношению к падающему лазерному пучку и повторяет все особенности последнего.
При распространении мощного лазерного излучения в прозрачных веществах часто наблюдаются эффекты самовоздействия лазерного пучка, приводящие к самофокусировке света или его самодефокусировке. При самофокусировке мощный лазерный луч воздействует на первоначально однородное вещество, вызывая возрастание показателя преломления, так что в веществе образуется наведённая лазерным излучением эквивалентная линза, которая изменяет направление распространения лазерного пучка.
Явление самофокусировки ограничивает предельную мощность лазерного пучка, пропускаемого прозрачными средами, вызывая «охлопывание» световых пучков, мощность которых превышает так называемую критическую мощность самофокусировки. «Охлопывание» сопровождается световым пробоем прозрачного твёрдого диэлектрика (возникновением плазмы, ударных волн, механическим разрушением прозрачных материалов).
Световой пробой, сопровождаемый