Газовые лазеры находят применение в оптоэлектронике, прежде всего, потому что они обладают высокой степенью когерентности излучения. Относительное изменение длины волны излучения ( у этих приборов лежит в диапазоне 10-6 – 0-9, в то время как у других типов лазеров оно не менее 10 -4. Малое значение обусловлено слабым взаимодействием атомов и молекул в столь разреженном активном веществе, каким является газ. Коэффициент квантового усиления () в разреженных газах мал. Это приводит к тому, что для эффективного усиления излучения газовый лазер должен иметь большие линейные размеры. С другой стороны, увеличение линейного размера позволяет получить малую расходимость излучения (): при длине резонатора не менее десятков сантиметров можно получить 0,01 º. У других типов лазеров 1º.
Таким образом, там, где необходимы высокие когерентность и направленность излучения, применение газовых лазеров становится предпочтительным. Например, газовые лазеры в настоящее время незаменимы при передаче большого объема информации в системах лазерной оптической связи.
Рассмотрим принцип действия газового лазера на примере газоразрядного лазера.
Газоразрядные лазеры работают на разреженных газовых средах (давление газа составляет примерно 100 – 1000 мПа). Активной средой газоразрядного лазера является образующаяся при возникновении электрического разряда газоразрядная плазма. Используются два типа разрядов; дуговой и тлеющий. На рис. 8.6 приводятся распределения потенциала по длине разрядного промежутка для дугового и тлеющего разрядов. Здесь индекс 1 (а также кривая 1) относится к дуговому разряду, индекс 2 (кривая 2) – к тлеющему; d – длина прикатодной области разряда; l – длина области разряда, называемой областью столба разряда, где характеристики разряда наиболее устойчивы, а напряжённость поля постоянна по длине области. Эта область является рабочей для газоразрядного лазера; U – рабочее напряжение (разность потенциалов между анодом и катодом). Сравнив характерные параметры для каждого из разрядов, можем записать:
; ; .
Некоторые параметры дугового и тлеющего разрядов приведены в табл. 8.1.
Таблица 8.1
Параметры дугового и тлеющего разрядов
Разряд |
Рабочее напряжение, В |
Плотность тока, А/см2 |
Температура разряда, К |
Концентрация электронов, см-3 |
Относительная ионизация, % |
Дуговой |
10 – 100 |
102 – 103 |
1000 |
1013 |
1 |
1000 |
10-3 – 10-1 |
300 |
109 – 1011 |
0,01 |
Из приведенного сравнения (табл. 8.1) видно, что дуговой разряд – это сильноточный высокотемпературный разряд с высокой степенью ионизации плазмы; тлеющий разряд – слаботочный, низкотемпературный, с низкой степенью ионизации плазмы.
В качестве примера лазера дугового разряда рассмотрим аргоновый лазер (рис.8.7). Обводной канал 7 обеспечивает выравнивание давления по длине трубки: в отсутствие такого канала газ накапливается в анодной части трубки вскоре после включения дугового разряда. Такого типа лазеры относительно дороги и громоздки.
Наиболее распространенным типом газоразрядного лазера является гелий-неоновый. Этот лазер работает на тлеющем разряде. Разряд вызывает возбуждение атомов гелия, которые при соударении передают энергию атомам неона, имеющим точно такие же уровни возбуждения. Энергетический спектр атомов неона обеспечивает генерацию когерентного излучения с длиной волны = 0,633 мкм.
Основным элементом гелий-неонового лазера является стеклянная или кварцевая трубка 2, заполненная гелий-неоновой смесью (рис. 8.8). Трубка диаметром в несколько миллиметров и более и длиной от нескольких сантиметров до нескольких метров откачивается и наполняется смесью газов. Внутри трубки имеются электроды 3, к которым подводится электрическое напряжение, возбуждающее и поддерживающее разряд в газе.
Торцы трубки закрываются плоскими стеклянными или кварцевыми пластинками 1. Коэффициент отражения от плоской пластинки зависит как от угла падения, так и от поляризации излучения. Если плоскость поляризации совпадает с плоскостью падения излучения на пластинку, то при некотором определенном угле (так называемом угле Брюстера) излучение пройдет через пластинку целиком, не отражаясь.
Большие габариты, наличие газонаполненного объема, высоковольтное питание, низкий КПД, сложность устройства возбуждения обусловливают практическую непригодность газовых лазеров для микрооптоэлектроники. В то же время там, где необходимы высокая когерентность и направленность излучения, а требования к массам и габаритам невысоки, использование газовых лазеров является не только полезным, но и часто неизбежным.