9.5.2.  Электрооптические дефлекторы непрерывного отклонения

Подпись:  

Рис. 9.10. Электрооптический дефлек¬тор непрерывного отклонения
Простейший такой дефлектор (рис. 9.10) представляет собой обычную тре­угольную призму, на торцах которой находятся металлические электроды (штриховкой выделены управляющие электроды). На эти электроды подается управляющее электриче­ское напряжение. Для простоты полагаем, что световой луч падает на входную грань призмы нормально. В этом случае угол отклонения луча от перво­начального направления (угол ) определяется по следующей фор­муле:

,

где п – показатель преломле­ния материала призмы; Ф – преломляющий угол призмы. Значение показателя преломления зави­сит от напряженности внешнего электрического поля. Изменяя напряжение на электродах, можно плавно менять показатель преломления (п), а следовательно, и угол отклонения луча .

Поместив на пути луча последовательно два призменных де­флектора, ориентированных под углом 90° друг относительно друга, можно осуществить двумерное сканирование луча.

В электрооптических призменных дефлекторах применяют ма­териалы, обладающие высокой прозрачностью (в требуемом диа­пазоне длин волн излучения) и обнаруживающие значительный электрооптический эффект. Большим диапазоном изменения пока­зателя преломления под действием поля характеризуются, напри­мер, кристаллы

танталата-ниобата калия (их называют также кристаллами KTN; химическая формула KTaxNb1-xO3, где х мо­жет варьироваться от 0 до 1) и титаната бария (ВаТiO3). Приме­няются  также  кристаллы  KDP   и DKDP   (KH2PO4  и КН2(1-x)DРO4). Быстродействие рассматриваемых дефлекторов, определяемое минимальным временем, требуемым для переброса луча из одного крайнего положения в другое, имеет порядок 1 мкс.