Простейший такой дефлектор (рис. 9.10) представляет собой обычную треугольную призму, на торцах которой находятся металлические электроды (штриховкой выделены управляющие электроды). На эти электроды подается управляющее электрическое напряжение. Для простоты полагаем, что световой луч падает на входную грань призмы нормально. В этом случае угол отклонения луча от первоначального направления (угол 
) определяется по следующей формуле:
,
где п – показатель преломления материала призмы; Ф – преломляющий угол призмы. Значение показателя преломления зависит от напряженности внешнего электрического поля. Изменяя напряжение на электродах, можно плавно менять показатель преломления (п), а следовательно, и угол отклонения луча .
Поместив на пути луча последовательно два призменных дефлектора, ориентированных под углом 90° друг относительно друга, можно осуществить двумерное сканирование луча.
В электрооптических призменных дефлекторах применяют материалы, обладающие высокой прозрачностью (в требуемом диапазоне длин волн излучения) и обнаруживающие значительный электрооптический эффект. Большим диапазоном изменения показателя преломления под действием поля характеризуются, например, кристаллы
танталата-ниобата калия (их называют также кристаллами KTN; химическая формула KTaxNb1-xO3, где х может варьироваться от 0 до 1) и титаната бария (ВаТiO3). Применяются также кристаллы KDP и DKDP (KH2PO4 и КН2(1-x)D2хРO4). Быстродействие рассматриваемых дефлекторов, определяемое минимальным временем, требуемым для переброса луча из одного крайнего положения в другое, имеет порядок 1 мкс.
