Решая совместно уравнения (7.16) и (7.19), можно исключить S и выразить плотность мощности (W) только через коэффициент усиления:
. (7.23)
Пусть V – объем активной среды, заполненный излучением. Генерируемую в этом объеме световую мощность можно представать согласно выражению (7.23) в следующем виде:
, (7.24)
где – коэффициент усиления, усредненный по длине активного элемента.
После завершения полного обхода резонатора, например от левого зеркала к правому и обратно, плотность светового потока принимает исходное значение. Отсюда следует, что усредненный коэффициент усиления должен быть равен суммарному коэффициенту потерь:
(7.25)
(излучательные потери выделены здесь в виде отдельного слагаемого).
Используя выражение (7.25), перепишем выражение (7.24):
. (7.26)
Очевидно, что не вся световая мощность, генерируемая в активном элементе, выводится через выходное зеркало резонатора. Потери приводят к тому, что часть генерируемой мощности утрачивается. Доля световой мощности, выводимой из резонатора в виде лазерного излучения, равна:
.
Таким образом,
. (7.27)
Подставляя сюда выражение (7.26), получаем следующее выражение для световой мощности, выводимой через выходное зеркало резонатора (для мощности генерации):
. (7.28)
Из полученных соотношений легко усматривается условие возникновения генерации в лазере:
. (7.29)
Для возникновения генерации надо, чтобы начальный коэффициент усиления оказался больше суммарного коэффициента потерь.