На поверхности раздела двух сред с различными магнитными проницаемостями (рис. 3.1) равны между собой касательные составляющие магнитного поля
(3.11)
и нормальные составляющие магнитной индукции
(3.12)
Здесь индекс 1 относится к первой среде, а индекс 2 – ко второй.
Условия (3.11) и (3.12) можно представить и в таком виде
и 
.
Из данных граничных условий можно получить еще одно условие – условие преломления линий поля при переходе их из одной среды в другую:
, (3.13)
где q1 и q2 – углы между вектором магнитной индукции (или напряженности) и нормалями к границе раздела сред.
При этом, если вектор напряженности перпендикулярен к границе раздела, то магнитная индукция не меняется при переходе из одной среды в другую, а напряженность поля меняется скачком.
Большое практическое значение имеет вопрос о характере магнитного поля в воздухе около поверхностей стальных частей различных электротехнических устройств. Магнитные проницаемости ферромагнитной среды и воздуха сильно разнятся между собой. Если магнитные силовые линии выходят из стали (например, с m1 = 1000m0) в воздух (m2 = m0), то, как следует из уравнения (3.13), угол q2 будет много меньше угла q1.
Практически можно считать, что линии магнитной индукции в воздухе нормальны к поверхностям тел из ферромагнитных материалов.
