На поверхности раздела двух диэлектриков с различными абсолютными диэлектрическими проницаемостями e1 и e2 (рис. 1.3) равны между собой касательные составляющие напряженности поля
(1.13)
и нормальные составляющие вектора электрического смещения
(1.14)
Здесь индекс 1 относится к первому диэлектрику, а индекс 2 – ко второму.
Условия (1.13) и (1.14) можно представить и в таком виде
и 
.
Из данных граничных условий можно получить еще одно условие – условие преломления линий поля при переходе их из одного диэлектрика в другой:
,
где
q1 и q2 – углы между вектором напряженности (или смещения) и нормалями к границе раздела сред.
При этом, если вектор напряженности перпендикулярен к границе раздела, то электрическое смещение не меняется при переходе из одной среды в другую, а напряженность поля меняется скачком.
При переходе через границу раздела двух диэлектриков электрический потенциал не претерпевает скачков.
